“也就是爆轟波反應區厚度的計算。”
早先提及過，原子彈這玩意兒從結構上看可以分成兩種。
一種是壓攏型，也稱“槍型”。
這類原子彈是利用一種“炮筒”裝置，將兩塊小於臨界質量的裂變物質。
在化學炸藥爆炸時。
產生的高壓下迅速合攏達到超臨界狀態，而引發核爆炸。
而第二種則是內爆型。
它的原理是利用普通烈性炸藥，製成球形裝置。
接著將小於臨界質量的核裝料——也就是鈾235或鈈239製成小球，置於炸藥球中心。
最終通過電雷管同步點火，炸藥球各點同時起爆，產生向心聚焦的壓縮波。
壓縮波會將核裝料球體瞬間猛烈壓緊，增加其密度，使其超臨界狀態，實現自持鏈式反應而導致核爆炸。
與壓攏型原子彈相比，內爆型的結構優勢要明顯高出一截。
但內爆式原子彈在壓縮不均勻的情況下會裂變不良、威力顯著低下。
所以設計的時候，就必須要考慮到爆轟波反應區厚度的參數。
而爆轟的本質又是超音速的劇烈燃燒，因此這部分情形其實是有個對應的物理模型的，叫做znd。
這是炸藥爆轟的經典理論，40年代的時候由澤利多維奇和馮·諾依曼建立。
隻有構建出合適的znd模型，原子彈才有可能完成理論上的設計。
這部分的所有資料兔子們連個標點都沒有掌握，由此可見其推導難度了。
不過
都到了這一步，哪有退卻之理？
陸光達再次環視了現場一圈，沒有再多說廢話，而是直接做起了課題分配：
“太平同誌！”
徐雲斜對麵的椅子上迅速站起了一個三十多歲的中年人：
“到！”
“你們組負責推導先驅核濃度參數！”
“明白！”
“王愛芳同誌！”
話音剛落，又一位女同誌站了起來，此人的容貌普通，膚色黝黑，但雙眼卻極具神采：
“到！”
“你和黃文東、安陽、許知遠同誌負責計算層流火焰的邊界！”
“是！”
“陳漢生同誌”
隨著陸光達一個個名字的報出，一位又一位理論組成員接下了各自的任務。
這些任務沒一個是輕鬆的。
比如說先驅核濃度。
先驅核濃度其實就是後世的前驅核濃度，涉及到了裂變中子的一代時間：
核裂變時釋放的中子統稱為裂變中子，按其發出時間，裂變中子又可以分成兩種情形。
首先是受激複合核分裂成兩個核碎片，每個碎片從穩定性角度來說，都具有過多的中子以及放出一個中子所需要的過剩能量。
這種受激的不穩定核碎片往往在它形成後的極短時間內放出一個或幾個中子，這些中子被稱為瞬發中子。
其他的核裂變碎片如87br及137i等經過貝塔衰變後分彆轉化為87kr和137xe，87kr和137xe形成後立即衰變並放出中子。
像這些由87kr和137xe放出的中子會在核裂變後相當一段時間才能發射出來，所以就叫做緩發中子。
其中二者的時間差就是一代時間，瞬發中子的散色峰值濃度就是前驅核濃度。
這情景的模擬過程涉及到了大量計算，即便在整個核裂變znd模型的推導中也是難度靠前的環節之一。
好在過去這段時間裡徐雲沒少給理論組開小灶，加上他們自身的能力在那兒，應該是有機會突破這個難題的。
一分鐘後。
正在念任務安排的陸光達微微一頓，語氣加重了幾分：
“徐雲同誌！”
聽到自己的名字，徐雲馬上坐直了身體：
“到！”
陸光達抬頭與他對視了一眼，微微頷首後道：
“你和於敏同誌、陳能寬同誌、蔡少輝同誌、陳景潤同誌、馮康同誌還有華羅庚同誌一組，陳能寬同誌為組長，負責.炸藥透鏡的波形計算！”
唰——
話音剛落。
現場不少人的目光便齊齊看向了徐雲。
如果說先驅核濃度推導，是核裂變znd模型推導過程中難度靠前的環節，大概在前三或者前五的區間。
那麼炸藥透鏡的波形計算，則無疑是整個過程最難的一點——沒有之一的那種。
看著眾人朝自己投來的目光，徐雲的內心不由有些蕩漾。
這些目光是壓力，更是期許。
不過徐雲並沒有感到慌亂。
不就是區區炸藥透鏡的波形計算麼？
這不是有手就行？
他眸中仿佛有星河在閃爍，胸中如同有江海在奔騰，隻見徐雲氣沉丹田，無比自信且傲然的一揮手：
“大於！整它！”
十分鐘後。
任務分配完畢的各個小組開始就地計算起了各自需要推導的數據。
徐雲他們這個小組的人數相對其他組要多一些，分配到的是一張比較大點兒的長方形桌子。
“幾位同誌。”
落座後。
幾人中年齡僅次於華羅庚的陳能寬輕咳一聲，開口說道：
“根據原子彈的設計規劃，炸藥透鏡這個環節之前應該還有設計點火中子源裝置。”
“不過這個模塊不屬於鏈式反應的範疇——它算是應用領域，所以相關的技術攻關主要由二分廠那邊的同誌在解決。”
“因此我們這次需要考慮的主體便是炸藥透鏡本身，也就是爆炸截麵和爆轟波的波形計算。”
聽到陳能寬這番話。
現場的幾人都下意識點了點頭。
陳能寬目前是輕核組實驗組組長，負責高溫高壓下的物質性質研究，算是炸藥透鏡方麵的資深專家了。
他的知名度雖然沒有陸光達那麼高，但同樣是兩彈一星的功勳之一，由此可見其能力之強。
眼見眾人都很配合自己說話，陳能寬便又繼續抽出了一張紙，很快寫下了一道公式：
“這是我們輕核組推導出來的帶有反射層的球型核彈臨界方程，給出了帶有反射層的彈芯在核臨界時各種材料的物理性質與他們半徑的關係。”
“基於這個方程，假設一組炸藥透鏡引爆主炸藥柱後產生一個向心爆轟波，推動中子反射層向鈾235燃料球迅速壓縮。”
“當反射層與核燃料之間緊密結合時，延時電路啟動中子管釋放出中子來點燃處於超臨界狀態的核燃料，從而引發鏈式反應。”
“而我們現在要計算的就是中子反射層的具體厚度，以及u的極限值——後者其實就是波形的某種表達形式。”
“現在我們先討論第一點吧，大家有什麼具體的思路嗎？”
聽聞此言。
華羅庚、陳景潤以及馮康三人紛紛眼觀鼻鼻觀心，進入了沉默狀態。
畢竟他們負責的是算力支撐，這種物理理論上的事兒就不是他們應該管的了，輕易發言反而會影響討論。
剩下的幾人中徐雲想了想，率先說道：
“陳主任，我有個想法啊.”
“我們從中子反射層.即飛板被炸藥驅動後能達到的最高加速度以及加速的時間來切入，然後配合中子通量守恒計算怎麼樣？”
上輩子是奧本海默的同學應該都知道。
臨界質量是會根據形狀變化的，核裂變與臨界體積和臨界質量有關。
如果體積不夠大或質量不夠，中子還沒撞到原子核就逃逸出去了。
相對中子的飛行，原子核之間距離很大。
沒有足夠的體積和重量，根本就沒有幾個中子能撞到原子核。
而中子必需有足夠撞擊原子核概率，才能產生更多中子去擊中更多原子核產生鏈式反應。
如果半天才有1個撞上，產生的中子也都是大概率走空飛出，根本發生不了核裂變。
至於增加這種概率的方法嘛
自然便是在外頭增加一個“罩”，讓飛出去的中子反射回去重新撞擊了。
這有點類似彈珠遊戲的罩子，就是中子反射層。
眾所周知。
鈾裂變反應方程式235u+1n=137ba+97kr+2n，也就是一個中子和鈾235反應生成137ba，97kr和兩個中子。
這也是原子彈爆炸能量的來源。
同時呢。
在核燃料與反射層的邊界麵上，必有中子通量相等，中子泄露量相等這個基準定理。
沒錯！
看到這裡。
想必某些聰明的同學已經意識到了。
當初徐雲協助陸光達他們推導的非線性中子運輸方程，恰好能夠描述這個情景的邊界條件。
也就是：
&nr→04πda(r+1)er=sa=s4πd。
同時根據陳能寬的說法，他們已經推導出了帶有反射層的球型核彈臨界方程。
二者互相聯立之後，就可以得到一個圓滑雙曲麵的構造。
接著再對這個構造求解析解，得出的答案就是亞臨界狀態的中子反射層厚度了。
順帶一提。
這也是當年海森堡翻車的大坑。
當時海森堡的邊界條件使用了物理模型上常用的吸收邊界，但這玩意兒其實應該用反射邊界計算。
這也是徐雲在整個核武器研製中為數不多可以在理論而非工具上提出方案的關鍵，畢竟涉及到中子，和他原本的專業還是有點重合的。
“中子通量守恒嗎.”
大於和陳能寬都屬於相關領域的頂尖大佬，在徐雲提出了這個概念之後，二人的眼睛頓時齊齊一亮。
好思路！
隻見大於連招呼都沒打，便迅速提筆計算了起來。
“電子與離子的溫度相同，那麼這裡可以直接套用韌致輻射功率密度，也就是貝蒂－海特勒公式”
“單個中子的平均能量公式是e=32k，爆轟波從主炸藥外端傳播至反射層共耗時t=su=2.39x105秒.”
&ns，套入中子運輸方程然後聯立.”
過了片刻。
大於忽然啪的一下一拍掌：
“計算出來了，中子反射層的具體厚度是4.554厘米！”
注：
明天發番外，還差點字數
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